可壓縮流體

❶ 可壓縮流體有哪些舉例說明一下 謝謝~！

空氣、氮氣、氧氣、二氧化碳等。一般氣體的可壓縮性遠大於液體，多視為可壓縮流體，而氣液兩相流為氣體和液體一起流動的混合體，為可壓縮流體。

溫度與壓力的改變，對氣體體積影響很大。由熱力學可知，當溫度不變時，氣體的體積與壓力成反比，即壓力增加一倍，體積縮小為原來的一半。由於壓力變化對氣體體積影響明顯，故一般稱氣體為可壓縮流體。

(1)可壓縮流體擴展閱讀

把液體看作是不可壓縮流體，氣體看作是可壓縮流體，都不是絕對的。在實際工程中，要不要考慮流體的壓縮性，要視具體情況而定。例如，研究管道中水擊和水下爆炸時，水的壓強變化較大，而且變化過程非常迅速，這時水的密度變化就不可忽略，即要考慮水的壓縮性，把水當作可壓縮流體來處理。

又如，在鍋爐尾部煙道和通風管道中，氣體在整個流動過程中，壓強和溫度的變化都很小，其密度變化很小，可作為不可壓縮流體處理。再如，當氣體對物體流動的相對速度比聲速要小得多時，氣體的密度變化也很小，可以近似地看成是常數，也可當作不可壓縮流體處理。

❷ fluent裡面如何設置可壓縮流體的邊界條件以及初始條件

fluent的邊界條件如下：
速度入口邊界條件（veloc
it
y-inlet）：給出進口速度及需要計算的所有標量值。該邊界條件適用於不可壓縮流動問題。
壓力入口邊界條件（pressure-inlet）：壓力進口邊界條件通常用於給出流體進口的壓力和流動的其它標量參數，對計算可壓和不可壓問題都適合。 壓力進口邊界條件通常用於不知道進口流率或流動速度時候的流動，這類流動在工程中常見，如浮力驅動的流動問題。壓力進口條件還可以用於處理外部或者非受限流動的自由邊界。
壓力出口邊界條件(pressure-outlet)：需要給定出口靜壓（表壓）。而且，該壓力只用於亞音速計算（M<1）。如果局部變成超音速，則根據前面來流條件外推出口邊界條件。需要特別指出的是，這里的壓力是相對於前面給定的工作壓力。
質量入口邊界條件(mass-flow-inlet)：給定入口邊界上的質量流量。主要用於可壓縮流動問題，對於不可壓縮問題，由於密度是常數，可以使用速度入口條件。如果壓力邊界條件和質量邊界條件都適合流動時，優先選擇用壓力進口條件。

❸ 可壓縮流體的可壓縮流體

液體壓縮系數很小，在相當大的壓強變化范圍內密度幾乎不變，因此一般的液體平衡及運動問題都將液體視作不可壓縮流體進行理論分析；氣體的可壓縮性遠大於液體，多視作可壓縮流體，但幾乎所有自然大氣運動，氣流速度不大，遠小於聲速，流動過程中 密度沒有明顯變化，仍可作為不可壓縮流體處理。

❹ 可壓縮流體和不可壓縮流體的區別

等密度流體就是不可壓縮流體，不過不可壓縮流體在概念上更寬一些，因為可壓縮流體在無旋的時候，和不可壓縮流體計算結果差別就在於，
微分方程導數差（1－（V/C）^2）^(1/2)倍，C是音速。
所以V/C在0.3以下這個差別就看不出來，
於是把V/C在0.3以下的流動也近似看成不可壓流體。
所以是不是不可壓流體，關鍵看速度相對音速大小，空氣音速340米/秒，把100米/秒以下速度的流體叫不可壓。
而聲速在海水中它的傳播速度卻達到1480米/秒，大約是空氣中傳播速度的4.5倍，這時即就是速度開到500米/秒,還可以認為是不可壓縮流動

❺ 簡述不可壓縮理想流體的含義及其意義

在流體力學中，為研究問題的方便，引入「不可壓縮流體」的概念。所謂不可壓縮流體，即絕對不可壓縮的流體。實際流體都是可壓縮的，但不同的流體，其壓縮性有很大的差別，如氣體與液體，其主要區別就在於其可壓縮性的大小。對於液體來說，其壓縮性很小，是影響流動的一個次要因素，常常可以忽略不計。對於氣體而言，它是可以壓縮的，且壓縮性較大。因而在一般工程問題中，常將氣體作可壓縮流體處理，而將液體作不可壓縮流體處理。但氣體的流動性很大，只要施加很小的壓力差，氣體就可迅速地流動起來，而由這個壓力差所引起的各處密度的變化是很小的，因此，對於流動著的氣體，其壓縮性也可忽略不計。

將完全沒有豁性的流體稱為理想流體。理想流體是流體力學中的一個假想模型，在實際中並不存在。但在很多實際工程問題中，實際流體所表現出的a滯性很小，往往可以忽略不計，而可簡化成理想流體。

❻ 可壓縮流體的介紹

具有可壓縮性的流體即為可壓縮流體。實際流體都是可壓縮的，然而有許多流動，流體密度變化很小可以忽略，由此引出不可壓縮流體的概念。不可壓縮流體是一理想化的力學模型。相對不可壓縮流體，考慮流體體積變化時，則將流體視為可壓縮流體。

❼ Fluent中是如何體現可壓縮流體的

密度不要選const就是可壓縮流了么？tutorial guide上是不是有個compressible flow的例子，看下就好了

❽ 可壓縮流體的流體的可壓縮性

流體的可壓縮性是指流體受壓，體積縮小，密度增大，除去外力後能恢復原狀的性質。可壓縮性實際上是流體的彈性。 液體的可壓縮性用壓縮系數來表示，他表示在一定溫度下，壓強增加一個單位體積的相對縮小率。若液體的原體積為V，則壓強增加dp後，體積減少dV，壓縮系數為
κ=-V^-1*dV/dp
由於液體受壓體積減少，dp和dV異號，式中右側加負號，以使κ為正值，其值越大則流體越容易壓縮。κ的單位是1/Pa。
根據增壓前後質量不變，壓縮系數可表示為
κ=dρ/(ρdp)
液體的壓縮系數隨溫度和壓強變化。
壓縮系數的倒數是體積彈性模量，即
Κ=1/κ=-Vdp/dV=ρdp/dρ
Κ的單位是Pa。 氣體具有顯著的可壓縮性，在一般情況下，常用氣體（如空氣、氮氣、氧氣、二氧化碳等）的密度、壓強溫度三者的關系符合完全氣體狀態方程，即
p/ρ=RT/M
式中p為氣體的絕對壓強（N/m^2）；ρ為氣體的密度（kg/m^3）；T為氣體的熱力學溫度（K）；R為氣體常數，在標准狀態下，R=8314/M（J/kg*K），M為氣體的分子量。空氣的氣體常數R=287J/kg*K。當氣體在壓強很高，溫度很低的狀態下，或接近於液體時就不能當做完全氣體看待，上式不適用。

❾ 什麼的流體稱為不可壓縮流體

壓縮性是流體的基本屬性。任何流體都是可以壓縮的，只不過可壓縮的程度不同而已。液體的壓縮性都很小，隨著壓強和溫度的變化，液體的密度僅有微小的變化，在大多數情況下，可以忽略壓縮性的影響，認為液體的密度是一個常數。
DΡ/DT=0的流體稱為不可壓縮流體，而密度為常數的流體稱為不可壓均質流體。
氣體的壓縮性都很大。從熱力學中可知，當溫度不變時，完全氣體的體積與壓強成反比，壓強增加一倍，體積減小為原來的一半；當壓強不變時，溫度升高1℃體積就比0℃時的體積膨脹1/273。所以，通常把氣體看成是可壓縮流體，即它的密度不能作為常數，而是隨壓強和溫度的變化而變化的。我們把密度隨溫度和壓強變化的流體稱為可壓縮流體。
把液體看作是不可壓縮流體，氣體看作是可壓縮流體，都不是絕對的。在實際工程中，要不要考慮流體的壓縮性，要視具體情況而定。例如，研究管道中水擊和水下爆炸時，水的壓強變化較大，而且變化過程非常迅速，這時水的密度變化就不可忽略，即要考慮水的壓縮性，把水當作可壓縮流體來處理。又如，在鍋爐尾部煙道和通風管道中，氣體在整個流動過程中，壓強和溫度的變化都很小，其密度變化很小，可作為不可壓縮流體處理。再如，當氣體對物體流動的相對速度比聲速要小得多時，氣體的密度變化也很小，可以近似地看成是常數，也可當作不可壓縮流體處理。

❿ 何謂可壓縮流體，不可壓縮流體，理想流體

恩，首先流體都是可壓縮的。但是對於低速流體來說，改變其密度往往需要很大的壓力，所以對於Ma<0.3的低速流動來說，可以忽略流動中密度的改變數，即認為流動是不可壓縮的，此時流動方程組得到解耦。當Ma>=0.3時，由於速度的增加，動能占氣體總能量的比重越來越大。總壓=靜壓+動壓的低速近似不在成立，氣體的流動狀態應嚴格按照等熵關系式求的。此時密度隨馬赫數的變化明顯改變，所以稱其為可壓縮的。至於理想流體，應指符合理想氣體狀態方程的氣體。理想氣體狀態方程是由研究低壓下氣體的行為導出的，因此理想氣體在微觀上具有分子之間無互相作用力和分子本身不佔有體積的特徵。呵呵，我們總說某理想無粘氣體，漸漸地許多人就把理想和無粘等同了……注意結合語境吧。