不可壓縮粘性流體

㈠ 泊肅葉定律是什麼

泊肅葉定律（Poiseuilelaw）Q=πr^4xΔP/8ηl（1）是描述不可壓縮的粘性流體在水平圓管中作定常流動，且雷諾數不大，流動的形態是層流時，流量Q與管道兩端的壓力差ΔP、管道半徑r0、管道長度l及流體粘度系數η的關系。泊肅葉定律是流體動力學的一個重要定律，常用於測定流體的粘滯系數、血液流動分析、葯物分析和制劑中，是醫學生和葯學生感興趣的物理知識。

遵循定律的適用條件，科學地使用泊肅葉定律，將促進醫學、葯學的研究和發展。本文將對泊肅葉公式的適用條件，泊肅葉公式在血流動力學應用中有關。

對泊肅葉定律作進一步討論：

1、流阻R與管子半徑r的四次方成反比。這說明，管子的半徑對流阻的影響非常大。例如，在管子長度、壓強差等相同的情況下，要使半徑為r/2的管子與半徑為r的管子有相同的流量，並聯細管的根數需要2^4，即16根。

2、流阻R與管子的長度L成正比。管子越長，流阻越大。

3、流阻R與液體的粘滯系數η成正比。液體的粘滯系數越大，流阻就越大。由此可見，流量Q是由液體的粘滯系數η、管子的幾何形狀和管子兩端壓強差ΔP等因素共同決定的。泊肅葉定律可以近似地用於討論人體的血液流動。但應指出，由於血管具有彈性，與剛性的管子不同，其半徑是可變的，因此流阻會隨血管半徑的變化而變化，這一變化也會影響到血液的流量Q。

㈡ 納維斯托克斯方程是什麼

納維斯托克斯方程描述了：粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程。

粘性流體的運動方程首先由納維在1827年提出，只考慮了不可壓縮流體的流動。泊松在1831年提出可壓縮流體的運動方程。

聖維南與斯托克斯在1845年獨立提出粘性系數為一常數的形式，都稱為Navier-Stokes方程，簡稱N-S方程。三維空間中的N-S方程組光滑解的存在性問題被美國克雷數學研究所設定為七個千禧年大獎難題之一。

N-S方程的影響及意義

後人在此基礎上又導出適用於可壓縮流體的N-S方程。以應力表示的運動方程，需補充方程才能求解。N-S方程反映了粘性流體（又稱真實流體）流動的基本力學規律，在流體力學中有十分重要的意義。

它是一個非線性偏微分方程，求解非常困難和復雜，在求解思路或技術沒有進一步發展和突破前只有在某些十分簡單的特例流動問題上才能求得其精確解；但在部分情況下，可以簡化方程而得到近似解。

㈢ 證明不可壓縮粘性流體在一般情況下不是有勢的。

將無旋公式帶入N-S方程的粘性項，提出一個偏項，和不可壓公式比較，即得。

㈣ 什麼是理想流體

理想流體指不可壓縮、不計粘性（粘度為零）的流體。

由於流體中存在著粘性，流體的一部分機械能將不可逆地轉化為熱能，並使流體流動出現許多復雜現象，例如邊界層效應、摩阻效應、非牛頓流動效應等。自然界中各種真實流體都是粘性流體。有些流體粘性很小（例如水、空氣），有些則很大（例如甘油、油漆、蜂蜜）。

當流體粘度很小而相對滑動速度又不大時，粘性應力是很小的，即可近似看成理想流體。理想流體一般也不存在熱傳導和擴散效血。

實際上，理想流體在自然界中是不存在的，它只是真實流體的一種近似模型。但是，在分析和研究許多流體流動時，採用理想流體模型能使流動問題簡化，又不會失去流動的主要特性並能相當准確地反映客觀實際流動，所以這種模型具有重要的使用價值。

(4)不可壓縮粘性流體擴展閱讀

流體具有易流動性，可壓縮性，黏性。由大量的、不斷地作熱運動而且無固定平衡位置的分子構成的流體，都有一定的可壓縮性，液體可壓縮性很小，而氣體的可壓縮性較大，在流體的形狀改變時，流體各層之間也存在一定的運動阻力（即粘滯性）。

根據流體粘滯性的差別，可將流體分為兩大類，即理想流體和實際流體。

自然界中的實際流體都是具有粘性，所以實際流體又稱粘性流體，是指流體質點間可流層間因相對運動而產生摩擦力而反抗相對運動的性質。

粘性流體存在粘性應力。流體由大量分子所組成。相鄰兩層流體作相對滑動或剪切變形時，由於流體分子間的相互作用，會在相反方向上產生阻止流體相對滑動或剪切變形的剪應力，稱為粘性應力。實驗證明，粘性應力和粘性系數（即粘度）及相對滑動速度有關（見牛頓流體）。

可忽略粘性效應的流體稱為理想流體，它是人們為研究流體的運動和狀態而引入的一個理想模型。

㈤ 泊肅葉定律是什麼

泊肅葉定律是描述不可壓縮的粘性流體，在水平圓管中作定常流動且雷諾數不大，流動的形態是層流時，流量Q與管道兩端的壓力差ΔP、管道半徑r0、管道長度l及流體粘度系數η的關系。泊肅葉定律是流體動力學的一個重要定律，常用於測定流體的粘滯系數、血液流動分析、葯物分析和制劑中，是醫學生和葯學生感興趣的物理知識。

泊肅葉定律特點 ：

1、流阻R與管子半徑r的四次方成反比。這說明，管子的半徑對流阻的影響非常大。例如，在管子長度、壓強差等相同的情況下，要使半徑為r/2的管子與半徑為r的管子有相同的流量，並聯細管的根數需要2^4，即16根。

2、流阻R與管子的長度L成正比。管子越長，流阻越大。

㈥ 泊肅葉定律是什麼

泊肅葉定律（Poiseuilelaw）Q=πr^4xΔP/8ηl（1）是描述不可壓縮的粘性流體在水平圓管中作定常流動，且雷諾數不大，流動的形態是層流時，流量Q與管道兩端的壓力差ΔP、管道半徑r0、管道長度l及流體粘度系數η的關系。

泊肅葉定律是流體動力學的一個重要定律，常用於測定流體的粘滯系數、血液流動分析、葯物分析和制劑中，是醫學生和葯學生感興趣的物理知識。遵循定律的適用條件，科學地使用泊肅葉定律，將促進醫學、葯學的研究和發展。

可對泊肅葉定律作進一步討論：

(1)流阻R與管子半徑r的四次方成反比。這說明，管子的半徑對流阻的影響非常大。例如，在管子長度、壓強差等相同的情況下，要使半徑為r/2的管子與半徑為r的管子有相同的流量，並聯細管的根數需要2^4，即16根。

(2)流阻R與管子的長度L成正比。管子越長，流阻越大。

(3)流阻R與液體的粘滯系數η成正比。液體的粘滯系數越大，流阻就越大。

以上內容參考：網路—泊肅葉定律

㈦ 請問什麼是廣義達西公式

定義：達西公式為不可壓縮粘性流體在粗糙管內定常流動時，沿管的壓強降表達式。達西公式為均勻流沿程水頭損失的普遍計算式，對層流、紊流均適用。公式中：l為管長；d為管徑；l/d稱為幾何因子；V為管內平均速度；V2/2g為速度水頭；λ為沿程摩阻系數，λ並不是一個確定的常數，一般由實驗確定。一般情況下，λ與雷諾數Re和管壁相對粗糙度△/d有關，即λ=f(Re,△/d),但對於圓管層流運動，λ僅與流態有關，λ=f(Re)=64/Re.該式適用於任何截面形狀的光滑或粗糙管內充分發展的層流和湍流流動，在工程上有重要意義。

㈧ 納維斯托克斯方程是什麼

納維斯托克斯方程是牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程。

納維斯托克斯方程，是描述粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程。粘性流體的運動方程首先由Navier在1827年提出，只考慮了不可壓縮流體的流動。Poisson在1831年提出可壓縮流體的運動方程。Saint Venant在1845年，Stokes在1845年獨立提出粘性系數為一常數的形式，現在都稱為N-S方程。

納維-斯托克斯方程(英文名:Navier-Stokes equations)，描述粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程。簡稱N-S方程。粘性流體的運動方程首先由Navier在1827年提出，只考慮了不可壓縮流體的流動。Poisson在1831年提出可壓縮流體的運動方程。

Saint-Venant在1845年，Stokes在1845年獨立提出粘性系數為一常數的形式，現在都稱為Navier-Stokes方程，簡稱N-S方程。在直角坐標系中，其矢量形式為= -p+ρF+μΔv。

㈨ 泊肅葉定律是什麼

泊肅葉定律是流體動力學的一個重要定律，常用於測定流體的粘滯系數、血液流動分析、葯物分析和制劑中，是醫學生和葯學生感興趣的物理知識。

泊肅葉定律可以近似地用於討論人體的血液流動。但應指出，由於血管具有彈性，與剛性的管子不同，其半徑是可變的，因此流阻會隨血管半徑的變化而變化，這一變化也會影響到血液的流量Q。

公式及應用：

實驗表明，流體在水平圓管中作層流運動時，其體積流量Q與管子兩端的壓強差Δp，管的半徑r，長度L，以及流體的粘滯系數η有以下關系：Q=π×r^4×Δp/(8ηL)，令R=8ηL/(πr^4)，即Q=Δp/R，R稱為流阻。

泊肅葉定律（Poiseuilelaw）Q=πr^4xΔP/8ηl（1）是描述不可壓縮的粘性流體在水平圓管中作定常流動，且雷諾數不大，流動的形態是層流時，流量Q與管道兩端的壓力差ΔP、管道半徑r0、管道長度l及流體粘度系數η的關系。