不可壓縮流體流動方程

『壹』 一.簡述流體力學理論中求解不可壓縮流體運動方程的途徑

並不難，和理論力學可以說基本沒有關系。和高等數學關系挺大的。流體力學整個課程主要目的就是求解流體運動的壓力場速度場分布。求得了壓力場和速度場就可以得到物理所受的升力和阻力（我發現這個是流體力學的根本目的，要背的概念和定理並不重要）。我認為流體力學有下面幾個主要內容。學完後你要記得差不多，那說明學得不錯。流體靜力學什麼的不用說。1場方程是基礎。不可壓縮流體的普遍的NS方程；理想流體的歐拉微分方程；連續性方程；其中多元函數微分學和泰勒公式裡面是要用到的。少數問題是可以求解NS方程得到壓力和速度場分布的。2用來求主流速度與壓力的伯努利方程；這個簡單，一般人學完流體力學就記得這個。3理想流體的勢函數方法求解速度場和壓力場；這個是復變函數的知識。4邊界層理論；這個就是把主要矛盾集中在邊界層內，邊界層裡面的NS方程又可以化簡。就有可能得到解析解。我們課本裡面實際用的是邊界層動量方程的積分形式，根據這個積分形式可以得到邊界層的厚度變化與位置的函數關系是。再根據這個帶入牛頓內摩擦定律就可以得到平板的阻力系數。還有什麼邊界層分離的數學條件和定性條件。這些背背就可以了。這部分內容是馮卡門和普朗特發展的，目的就是用來求飛機的升力。5空氣動力學，就是什麼縮放噴嘴，減縮噴嘴的壓力和速度流量關系。這部分其實可以認為是可壓縮流體力學，但是其實沒有求場分布，只是定量分析了而已。還有就是激波，激波形成前後參數關系，背一背就可以了。這部分用到了能量方程，其實也很簡單，畢竟只是定性分析。大概你把流體力學看五六遍吧，差不多能入門。因為裡面細節其實也很多，我說那些只是大概，有些結論還要背和理解。所以總的知識點還是不少的。而且那隻是本科學的而已。流體力學不難，但也算博大精深。

『貳』 柏努利方程可以用於不可壓縮流體嗎

柏努利方程可以用於不可壓縮流體

假設條件

使用伯努利定律必須符合以下假設，方可使用；如沒完全符合以下假設，所求的解也是近似值。
定常流：在流動系統中，流體在任何一點之性質不隨時間改變。
不可壓縮流：密度為常數，在流體為氣體適用於馬赫數(Ma)<0.3。
無摩擦流：摩擦效應可忽略，忽略黏滯性效應。
流體沿著流線流動：流體元素沿著流線而流動，流線間彼此是不相交的。

伯努利原理往往被表述為p+1/2ρv2+ρgh=C，這個式子被稱為伯努利方程。式中p為流體中某點的壓強，v為流體該點的流速，ρ為流體密度，g為重力加速度，h為該點所在高度，C是一個常量。它也可以被表述為p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。

適於理想流體（不存在摩擦阻力）。式中各項分別表示單位流體的動能、位能、靜壓能之差。

『叄』 什麼是流動液體的連續性方程

即質量守恆定律，流體流動過程中不可壓縮，質量不生不滅，當入流斷面與出流斷面的面積以及兩斷面間的體積保持不變，入流量必然等於出流量。

質量守恆定律在水流或其他連續介質流動中的表達式，水力學基本方程之一。恆定總流各水力要素不隨時間變化，入流斷面1與出流斷面2的面積以及兩斷面間的體積保持不變。

流動過程中液體質量不生不滅，液體不可壓縮，連續流動的入流量Q1必然等於出流量Q2。連續性方程為： Q1=Q2=常量。

(3)不可壓縮流體流動方程擴展閱讀

理想液體在流動時，其能量包括三個方面：單位質量液體所具有的奔壓力能（也稱比壓能）、單位液體質量所具有的動能（也稱比動能）以及單位液體質量所具有的位置勢能（也稱比勢能或比位能）。三種能量可以互相轉化，但無論怎樣轉化，三種能量的和是一定的。

如需對液體運動作流場分析,則流場中任一點(x、y、z)處的流速分量ux、uy、uz必須遵守不可壓縮流體三維運動的連續性方程：所有流動過程，都必須滿足連續性方程。它與能量方程、動量方程或運動方程相結合，可求解各種流動問題。

『肆』 納維斯托克斯方程是什麼

納維斯托克斯方程是牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程。

納維斯托克斯方程，是描述粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程。粘性流體的運動方程首先由Navier在1827年提出，只考慮了不可壓縮流體的流動。Poisson在1831年提出可壓縮流體的運動方程。Saint Venant在1845年，Stokes在1845年獨立提出粘性系數為一常數的形式，現在都稱為N-S方程。

納維-斯托克斯方程(英文名:Navier-Stokes equations)，描述粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程。簡稱N-S方程。粘性流體的運動方程首先由Navier在1827年提出，只考慮了不可壓縮流體的流動。Poisson在1831年提出可壓縮流體的運動方程。

Saint-Venant在1845年，Stokes在1845年獨立提出粘性系數為一常數的形式，現在都稱為Navier-Stokes方程，簡稱N-S方程。在直角坐標系中，其矢量形式為= -p+ρF+μΔv。